Download e-book for kindle: Arbeitsmethoden im Radioisotopen-Laboratorium by R. A. Faires, B. H. Parks

By R. A. Faires, B. H. Parks

ISBN-10: 3663198731

ISBN-13: 9783663198734

ISBN-10: 3663202127

ISBN-13: 9783663202127

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Nuklidtafel Trägt man für alle 267 stabilen Kerne die Ordnungszahl Z gegen die Neutronenzahl N auf, so erhält man eine Kurve, die anfänglich unter 45° dann aber weniger ansteigt, weil N größer als Z wird (Bild 14). Ein instabiler Kern liegt auf der einen oder anderen Seite einer "Stabilitätslinie" neben dem Streifen, auf dem sich die stabilen Nuklide befinden. Nuklide mit einem Neutronendefizit liegen zu ihrer Linken und können sich durch Elektroneneinfang oder Abstrahlung eines Positrons in stabile Kerne umwandeln.

198Au strahlt bei jedem Zerfallsprozeß ein Beta-Teilchen mit einer Maximalenergie von 0,96 MeV und ein Gamma-Quant von 0,41 MeV aus. Daher haben wir 3,7 · 10 7 Gamma-Photonen · s-1 • Wir entnehmen aus Bild 20, daß deren Energieverlust je cm Weglänge in Wasser 0,013 MeV· cm-1 beträgt. Der Durchlässigkeitsfaktor T d kann zu 1 angesetzt werden. Es folgt: 3,7 ·107 . Dr = 4 n. 302 · 0,013 · 5,76 ·lo-s= 0,0024 radlh. Ähnlich kann man die Beta-Dosisleistung in Wasser berechnen. Die mittlere Energie der Beta-Teilchen ist 0,32 MeV (etwa ein Drittel der Maximalenergie).

Sie ist eine Röntgenstrahlung mit kontinuierlichem Spektrum. Die Bremsstrahlung tritt stark bei Absorbern mit hoher Ordnungszahl Z auf. Daher sollen Absorber und Abschirmungen für Beta-Teilchen Stoffe mit niedriger Ordnungszahl sein. Der "Schwanz" der Absorptionskurve für reine Beta-Strahler rührt von der Bremsstrahlung her und muß bei der Bestimmung der Maximalenergie aus einer Absorptionskurve berücksichtigt werden. Absorption in einem Präparat großer Sdtidttdid

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Arbeitsmethoden im Radioisotopen-Laboratorium by R. A. Faires, B. H. Parks


by Thomas
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