By Richard Grammel
ISBN-10: 3663198995
ISBN-13: 9783663198994
ISBN-10: 3663202402
ISBN-13: 9783663202400
Excerpt from Die Hydrodynamischen Grundlagen des Fluges
Es scheint, daß die mit dem Ende des letzten Jahrhunderts zur Wirklichkeit heranreifenden Bestrebungen die Konstruktion eines durch eigene Kraft steigenden Flugzeuges zu finden auch hier neue Anregungen gegeben und so wesentlich zur endgültigen Klärung des alten difficulties beigetragen haben, das nachgerade geeignet battle, das Vertrauen zur klassischen Hydrodynamik aufs empfindlichste zu erschüttern. Sorgfältige Versuche gewährten.
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Da ferner die radiale Wirbelkomponente verschwindet, so hat diese ebene Strömung ein Potential. Weil die Relativströmung zudem stationär ist, so sind mithin die Voraussetzungen für die Bernoullische Formel gerade gegeben. Unsere Annahme ist bei wirklichen Strömungen freilich nur angenähert erfüllt. Wir wollen weder die tatsächliche EiRschnürung des Propellerstrahles hinter der Schraube leugnen noch die Existenz einer radialen Wirbelkomponente. Beide sind aber zweifellos dynamisch von recht geringer Bedeutung: es scheint sich zu bestätigen, daß der Propeller sehr nahezu so wirkt, wie wenn es sich, kurz gesagt, um eine zylindrische Schichtströmung handelte.
Die erste dieser beiden Aussagen wird später (§ 15, 2) auch quantitativ bestätigt werden; die zweite dagegen widerspricht der Erfahrung in auffallendster Weise, was sich dadurch erklären wird (§ 18, 4), daß im Vergleich mit dem unendlich langen Flügel die Strömung um Tragflächen von endlicher Länge durch die von den Flügelenden ausgehenden Wirbel erhebliche Veränderungen erfährt. § 7. Die Gitterströmung. 1. Es gibt einen bemerkenswerten Fall, wo auch bei mehreren Konturen der Ku tta-J oukowskysche Satz noch für jede Einzelkontur gilt, nämlich dann, wenn eine unendliche Fig.
C(ro- dPy = QCVdr. "_) dr 4rn 48 Erster Abschnitt. Auftrieb und Zirkulation. Somit sind nach Fig. ß, nicht der Wirklichkeit entsprechend, mit positiven Komponenten eingetragen ist) Propellerschub S und axiales Drehmoment D durch Integration über alle Flügel vom Nabenradius r0 bis zum Außenradius r 1 bestimmt zu 3) rt frt n 2 (l Jr~ 2 8= -n f dP" =n(>w crdr- 4 n -:ydr ro J rt (4) D= ro ro rl n rdPy =n (>V Jcrdr. Dies sind die beiden noch fehlenden Gleichungen. Es ist also nur noch erforderlich, die Zirkulation c als Funktion des Radius r zu ermitteln, eine Aufgabe, die bei vorgelegter Flügelform grundsätzlich lösbar ist.
Die hydrodynamischen Grundlagen des Fluges by Richard Grammel
by Daniel
4.4